有电荷，就会激发电场。因此，不但自由电荷要激发电场，电介质中的束缚电荷同样也要在它周围空间(无论电介质内部或外部)激发电场。故按电场强度叠加原理，在这种有电介质时的电场中，某点的总场强，应等于自由电荷和束缚电荷分别在该点激发的场强和之矢量和，即

　　现在我们把真空中静电场的高斯定理，推广到有电介质时的静电场中去。今在有电介质时的静电场中，任意作一高斯面，被它所包围的电荷除自由电荷外，还存在束缚电荷，由高斯定理：

　　　　　　　　　　　　　　　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 (a)

由于介质中的束缚电荷难于测定，须在(a)式中用有关物理量来取代 。在上一节中说过，由于电介质的极化，在介质上要出现束缚电荷。因而，描述介质极化程度的电极化强度与束缚电荷之间必然存在着一定的关系。可以证明(从略)，在均匀电介质中，对于上述任取的高斯面，电极化强度 的曲面积分与该高斯面所包围的束缚电荷存在着如下关系，即
　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　 　 　 　 　 　 　 (b)
把式(b)代入式(a)中，成为 移项，得

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 (c)

把矢量和称为电位移或矢量。即 (3a)则由上式，便可把式(c) 写成如下形式：

　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　(3b)

这就是有电介质时静电场的高斯定理表达式。

　　电位移的单位是C/ (库每平方米)。

　　由式(3a) 所定义的矢量，是表述有电介质时电场性质的一个辅助量，在有电介质时的电场中，各点的场强都对应着一个电位移。因此，在这种电场中，仿照电场线的画法，就可以作一系列电位移线(或线)，线上每点的切线方向就是该点电位移矢量的方向，并令垂直于线单位面 积上通过的线条数，在数值上等于该点电位移 的大小；而称为通过面积元的电位移通量。因此，有电介质时静电场的高斯定理可表述为：通过有电介质时静电场中任一闭合面的电位移通量，在数值上等于该闭合面所包围的自由电荷之代数和(式3b)。这也表明电位移线从正的自由电荷发出，终止于负的自由电荷；而不象电场线那样，起迄于包括自由电荷和束缚电荷在内的各种正、负电荷。读者对此务须区别清楚。(请观看右上图的flash演示)

　　对各向同性电介质，由式(3a)，因，故：

　　　　　　　　　　　　　　 (3c)
令：

(3d)式中，称为电介质的相对电容率，称为电介质的电容率，是真空电容率。、都是表征电介质性质的。没有单位，是一个大于1的纯数。显然，与有相同的单位。在表11-1中或物理手册中所列的通常都是相对电容率，读者在解题或需用时可查阅。

　　现在我们将式(3d)代入式(3c)，得

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(3e)

上式称为电介质的性质方程。对于各向同性的均匀电介质。由于是正的恒量，从式(3d)可知，及也是正的恒量；因此电场中各点的和方向相同，在数值上，。

　　从式(11-10)和式(11-11)出发(11-10,11-11参见详解)，分别利用电场强度和电势的叠加原理，与求解真空中静电场问题相仿，可以求解均匀电介质中的电场问题。所得的结果与真空中的完全类同，只不过将换成而已。