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04-14-02
有介质时磁场的安培环路定理
当我们需要计算有介质存在的空间的磁场分布时，不得不考虑介质中磁化电流的分布。但是，在大多数情况下，磁化电流受到激励磁场和介质本身性质的双重影响，是一个不可预知的因素。为了研究和计算磁场的方便，引入描写磁场的辅助物理量，可以使问题迎刃而解。
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在不考虑磁介质时，磁场的安培环路定理，可写作
在有磁介质的情况下，介质中各点的磁感强度B等于传导电流I和磁化电流 分别在该点激发的磁感强度 和 之矢量和，即
因此，磁场的安培环路定理中，还须计入被闭合路径l
所围绕的磁化电流 ，即
但是，由于磁化电流 的分布难于测定，在公式中应该尽量隐含掉。为此，引入描写磁场的辅助物理量H，称为磁场强度，简称H矢量，单位是：安培每米（ ）。H的定义为
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将磁化电流 与磁化强度 的环流关系带入式（3）可得：
这就是有磁介质时磁场的安培环路定理的普遍表达式。上式表明，在任何磁场中，H矢量沿任何闭合路径
l
的线积分 （即 ），等于此闭合路径
l
所围绕的传导电流 之代数和。
根据磁场强度H的定义式（4），可得磁介质中任一点的磁感强度B、磁场强度H和磁化强度三者之间的普遍关系为
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实验证明，在弱磁物质的磁场内，任一点的磁化强度与磁场强度H之间有如下关系：
式中 只和磁介质的性质有关，令
称为磁介质的相对磁导率，代入式（6）可得
上式更直接地表达了磁介质中任一点的B与H之间的关系。
如果能在同一传导电流的磁场中，先后测出在真空和充满某种磁介质时的磁感强度和B，则它们的比值就是该磁介质的相对磁导率 ，即
按值的不同，也可区分前面说过的三类磁介质。 |
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在引入了描述磁介质物理性质的参量后，可将真空中磁场的毕奥-萨伐尔定律推广到有磁介质时的磁场中去。
在无限大均匀磁介质中的导线上任取一段电流元 ，它在场点P激发的磁感强度为（证明从略）
这就是无限大均匀磁介质中毕奥-萨伐尔定律的表示形式，式中 r
为场点P 相对于电流元的位矢。所得的结果与真空中的类同，只不过将 换成 而已。 |
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有关，而且和磁介质的性质、表面形状有关，它是由分子电流引起的。
